mobilność nośnika (µn,p) jest miarą łatwości znoszenia nośnika ładunku. Oznacza to, że miara tego, jak szybko nośnik ładunku może poruszać się przez materiał. Na przykład, jak szybko elektron może podróżować przez półprzewodnik.

przegląd

gdy na materiale stosuje się równanie pola elektrycznego górne e, elektrony uzyskują prędkość netto w kierunku pola zwanego prędkością dryfu, zdefiniowaną jako

równanie v Indeks dolny D początkowy równa się Plus-lub-minus początkowy Q Tau Indeks dolny c początkowy ponad 2 M Indeks dolny N przecinek P początkowy koniec Górny E

Gdzie równanie ruchliwości nośnika mu Indeks dolny N przecinek p jest zdefiniowany jako

równanie mu Indeks dolny n przecinek P jest zdefiniowany jako równanie przecinek p wartość wyjściowa równa się Początkfrakcja Q Tau indeks dolny C wartość wyjściowa powyżej 2 M Indeks dolny N przecinek p wartość wyjściowa koniec

należy zauważyć, że jest to dla zarówno elektrony (równanie mu Indeks dolny n), jak i dziury (równanie mu Indeks dolny p).

charakterystyka

warto zauważyć, że wraz ze wzrostem czasu między zderzeniami (równanie Tau indeks C ) zwiększa się mobilność. Podobnie, im lżejsza cząstka (równanie m ), tym wzrasta również mobilność.

w przypadku półprzewodnika, takiego jak krzem, w stałej temperaturze (np. w temperaturze otoczenia) ruchliwość zależy od domieszkowania. Dla tego samego poziomu dopingu równanie mu Indeks dolny n > równanie mu Indeks dolny p, dlatego dziury są „cięższe”od elektronów. Dodatkowo, w przypadku niskiego poziomu dopingu, równanie mu będzie w większości ograniczone przez kolizje z kratą (wraz ze wzrostem temperatury równanie mu spadnie). Przy średnim i wysokim poziomie dopingu kolizje ze zjonizowanymi zanieczyszczeniami ograniczą mobilność.